Публикации О физических механизмах некоторых экстрасенсорных явлений. Приложение
Приложение к статье - «О физических механизмах некоторых экстрасенсорных явлений.» |
А.И. ДанилюкКраткие оценки некоторых физических параметров живых существ.Кратко количественно оценены некоторые физические возможности живых существ. Показана их достаточность для обеспечения большинства явлений, называемых экстрасенсорными. Затронуты вопросы предназначения и безопасности. 1. Основные параметры импульсного излучения БОФАР: 1.1. Максимальная энергия импульса. В основу оценки положено представление о биологическом организме как биологической объёмной фазированной антенной решетке (БОФАР) – совокупности высокочастотных приёмо-передающих элементов-молекул, сгруппированных вместе со всеми вспомогательными обслуживающими (зарядно-энергетическими, запоминающими, фазосдвигающими, управляющи-ми и другими) устройствами в компактные многофункциональные живые клетки-ячейки. Активными приемно-передающими элементами являются некоторые органические молекулы, как подвижные свободно плавающие в клеточной жидкости-плазме, так и встроенные в сравнительно малоподвижные липидные (жировые) мембраны клеток. Они являются функциональными аналогами объёмных лазерных тел и обладают свойством накапливать энергию при одних состояниях клеток и быстро отдавать её при других состояниях проходящей мимо электромагнитной волне. Разница только в способе накачки-перевода молекул на более высокий энергетический уровень. По сравнению с оптическим, клеточный биохимический способ обеспечивает более высокий КПД собственно накачки, меньшие потери и большее время хранения энергии, большую удельную заселённость верхних энергетических уровней, компенсирующую конструктивно меньшую объёмную концентрацию активных молекул-излучателей. Наиболее просто управляемы молекулы, встроенные в клеточные липидные мембраны. Они могут быть излучателями сами или поставщиками энергии для более многочисленных молекул, плавающих в объёме внутриклеточной жидкости. Для полной изоляции от соседей в двухслойной мембране на 1 рабочую молекулу должно приходиться минимум 6 жировых молекул, например, молекул глицеринового эфира масляной кислоты С15Н26О6 с молекулярным весом μж μж = 302 a.e. (1.1-1) 
[5, Википедия, CellMembraneDrawing.jpg] Рис. 1. Представление биологов начала XXI века о клеточной мембране, минимального содержания жира μж в тканях живых существ (примерно 3 весовых процента, табл. 1)[1]. Таблица 1 Примерное содержание основных веществ и энергетическая ценность тканей животных [1]
сосредоточенного преимущественно в мембранах клеток mж ≈ 0,03 MТ (1.1-3) максимальное количество мембранных молекул-излучателей Nи в теле массой MT равно Nи = mж /μ ж ≈ 0,03 MT/302 а.е. • 1,67 • 10 -27кг/а.е. = 5,95*1022 ед./кг (1.1-4) По соображениям безопасности запасенная и излучаемая органической молекулой энергия wи не должна существенно превышать энергию связи её частей, составляющую в случае простых белков единицы электрон-вольт. Ограничиваясь wи ≤ 1 эВ = 1,602•10 -19Дж (1.1-5) находим максимально-возможную удельную энергию Wу одного импульса излучения БОФАР Wумакс. = Nи • wи = 5,95*1022 эВ /кг = 9,5•103Дж/кг ≈ 10 кДж/кг = 1 МДж/100кг = 10 МДж/тонну (1.1-6) Это очень малая величина удельной энергии. Для сравнения, теплота сгорания пороха [2] qп = 3,1 МДж/кг (1.1-7) теплота сгорания 75%-го динамита [2] qд = 5,4 МДж/кг (1.1-8) теплота сгорания тротила [3] qд = 15 МДж/кг (1.1-9) Поэтому тысячная толпа людей по 70 кг (70 тонн) или тысячное стадо коров по 400кг (400 тонн) могут излучить остросфокусированный луч с энергий до 700 МДж и 4000 МДж, соответственно. В точке попадания сфокусированного луча это будет эквивалентно взрыву 140 и 800 кг динамита или 230 и 1300кг пороха, соответственно. Если же в процесс излучения будут задействованы более многочисленные плавающие в объёме молекулы, что менее вероятно, то мощность импульса может возрасти ещё на 1-2 порядка. Следует только отметить, что эта функция излучения независима от других функций, выполняемых пригодными для излучения молекулами при других условиях, и независима от них. То есть, функция излучения является прямым следствием функций жизнеобеспечения клеток, но не обязательна и, соответственно, явно избыточна для клеток. А значит, высока вероятность, что она является надсистемной целью существования клеток. В то же время, малость удельной энергии позволяет излучать довольно много (до тысяч) импульсов подряд без опасности существенного для жизнедеятельности источника энергетического истощения. 1.2. Максимальная частота следования импульсов Состояние молекул-излучателей («заряжено-разряжено») контролируется через состояние клеток БОФАР низкочастотной (медленнодействующей) нервной системой. Скорость сигнала vн в нервных волокнах длиной Lн vн ≈ 100 м/с (1.2-1) Lн ≈ 1,0 м (1.2-2) ограничивает сверху предельную частоту ƒк центральных команд на перезаряд клеток с молекулами-излучателями десятками герц ƒк = L /vн ≈ 100 /1,0 ƒиз ≤ 1 МГц, (1.2-4) ≤ 100 Гц, (1.2-3) Но частота заряда ƒз молекул-излучателей самими клетками и, соответственно, частота следования ƒиз импульсов излучения БОФАР может быть на несколько (минимум 3-4) порядков выше при наличии в клетках встроенных контроллеров и ограничивается только тактовой частотой этих контроллеров и скоростью биохимических реакций электрического перезаряда мембранных ёмкостей, исполняющих команды контроллеров, ƒиз ≤ 1 МГц, (1.2-4) Наличие в контроллерах многоразрядных ОЗУ, например, типа простейших линий задержки (ЛЗ), пригодных и для других операций, позволяет формировать упорядоченные (кодированные) временные последовательности импульсов с этой частотой. Взаимная изолированность групп молекул-излучателей в множестве межмембранных полостей позволяет им разряжаться и заряжаться независимо друг от друга с разной временной задержкой относительно внешнего строба и с разной амплитудой. Поэтому каждый перезаряд клетки позволяет формировать вместо мощных одиночных импульсов кодированные группы-серии длиной в миллионы импульсов с меньшей во столько же раз амплитудой и той же общей энергией до (1.1-6). А общая частота fио следования импульсов излучения разной амплитуды в каждой серии может быть больше частоты перезарядов каждой полости ориентировочно на 6-7 порядков и достигать терагерц. ƒио ≤ 106-7 МГц = 1012-13 Гц = 1-10 ТГц (1.2-5) Эту частоту можно считать верхней границей рабочего диапазона частот и предельным временным разрешением БОФАР. Нижняя граница равна нулю и соответствует случаю «молчания». Амплитуды, длины и частоты следования серий импульсов и импульсов в сериях могут изменяться настройками контроллеров и полостей во всем рабочем диапазоне частот от нуля до максимума. Соответственно, могут изменяться объёмы и надёжность передаваемой этими сериями информации. 1.3. Минимальная длина одиночного импульса. Минимальная длина l одиночного импульса индуцированного излучения стремится к одной длине волныλ, а длительность t – к периоду колебаний T l =>λ (1.3-1) t =>T (1.3-2) частота Если принять в частном случае энергию W разряда молекулы-излучателя W = hƒ = h/T = hc/λ = 1 эВ = 1,602*10 -19 Дж (1.3-3) то длина волны λ= hc /E = (6,62 • 10 -34 Дж • с * 3 • 108 м/с) /1,602 • 10 -19 Дж = 1,24 • 10 -6м = 1,24 мкм (1.3-4) частота ƒ = E/h = 1,602 • 10 -19 Дж /6,62 • 10 -34 Дж • с = 2,41*1014 Гц (1.3-5) и период T = hƒ = h /E = λ /c = 1/v = 4,1 • 10 -15 с = 4,1 фс (1.3-6) (1.3-3)-(1.3-6) соответствуют случаю переноса заряда лёгким подвижным электроном. При переносе заряда менее подвижным ионом водорода (протоном) его ускорения, скорости и, соответственно, частоты ƒп излучения будут меньше, а периоды колебаний Tп и длины волн λп больше ƒп2 / ƒэ2 = mэ / mп = 1/1836 = 1/42,82 (1.3-7) ƒп= ƒэ / 42,8 = 2,41 • 1014 Гц /42,8 = 5,62 • 1012 Гц = 5,62 ТГц (1.3-8) Tп = Тэ • 42,8 =4,1 • 10 -15 с • 42,8 = 175 • 10 -15 с = 0,175 пс (1.3-9) λп = λэ • 42,8 = 1,24 мкм • 42,8 = 53,0 мкм (1.3-10) Возможно использование в качестве носителей зарядов более тяжёлых ионов (например, СН +, ОН - или других). Возможно изменение пути пролёта носителей в молекуле-излучателе (например, путём изменения положений точек старта и финиша ионов по длине молекулы при настройках или изменения длины или пространственного строения самой молекулы). Возможно наложение на молекулы-излучатели сильных внешних полей. А напряжённости Eij таких полей будут не малыми из-за малых длин молекул-излучателей lм < 100 Σ = 10 -8м даже при разнице потенциалов uij соседних i-той и j-той межмембранных полостей в доли вольта Eij= uij / lм = 1В / 10 -8м = 10 8 В/м (1.3-11) Всё это порознь и вместе способно дополнительно изменять параметры волн минимум на порядок и в меньшую, и в большую сторону, позволяя наиболее удобно разместить спектр излучения в окнах прозрачности организма и окружающей среды 0,1 мкм < λи < 10 мм (1.3-12) 2. Угловое разрешение БОФАР Пространственная разрешающая способность БОФАР по углу ij в плоскости (i j) в i-том направлении принимаемого или излучаемого луча определяется несколькими параметрами одновременно: а) соотношением εijk размеров rjk чувствительных или излучающих элементов k-того типа в j-том направлении и размера БОФАР riБ в i-том направлении. При обычных средних размерах клеток rjк < 50 мкм (2-1) межмембранных полостей rjп < 1 мкм (2-2) молекул rjм < 0,03 мкм (2-3) и БОФАР, например, человека riБч по горизонтали riБч < 2 дм (2-4) разрешение ijk (удвоенная дискретная ошибка определения направления) каждого типа в пределе составит, соответственно, ijk = ijк rjк / riБч < 50 • 10 -6 м / 2 • 10 -1м = 250 • 10 -6 радиан = 250 мм/км (2-5) ijk = ijп = rjп /riБч < 10 -6 м / 2 • 10 -1м = 5 • 10 -6 радиан = 5 мм/км (2-6) ijk = ijм = rjм / riБч < 0,03 • 10 -6 м / 2 • 10 -1м = 0,15 • 10 -6 радиан = 0,15 мм/км (2-7) Возможность обработки и интерполяции сигналов клеток нервной системой позволяет повысить угловое разрешение (уменьшить ошибку направления приёма-передачи) ещё на 2-3 порядка до долей мкм/км = мм/тыс. км = м/млн. км. Это же угловое разрешение будет определять и минимальный размер пятна в фокусе луча БОФАР. 3. Оценка температуры в фокусе поглощаемого луча БОФАР. Выражения (2-5)-(2-7) определяют минимальный размер (диаметр) пятна Djп в фокусе луча БОФАР на удалении Ri Djп = Ri • ijk (3-1) Sп = Djп2 / 4 = (Ri ijk)2 /4 = (Rirjk / riБч)2 / 4 (3-2) Максимальная плотность энергии импульса в фокусе P = Wмакс / Sп = 4Wмакс / Djп2 = 4Wмакс / (Ri • ijk)2 = 4WмаксriБч2 / (Rirjk)2 = 4Wумакс ΡБч4 rjБч2riБч3 / 3 • 8(Rirjk)2 при rjБч = riБч P = 2Wумакс ΡБчriБч5 / 3(Rirjk)2 (3-3) В (3-3) хорошо заметна степенная зависимость P от riБч5. В случае (1.1-6), (2.3) и (2.4) при характерном для земных существ удельном весе ΡБч = 103 кг/м3 (3-4) не слишком плотном размещении молекул-излучателей rjk = 300 ∑ (3-5) и средних размерах, типа человеческих riБч = 0,2м (3-6) максимальная плотность энергии в фокусе луча Pмакс = 2Wумакс ΡБчriБч5/3(Rirjk)2 = 2 • 104Дж/кг *103кг/м3 • 0,25м5 / 3Ri23210 -8 &bu 2м2 = = 1,2 • 1018Дж/м2 |Ri=1м = 1,2 • 1012Дж/м2 |Ri=1км = 1,2 • 106Дж/м2 |Ri=1тыс. км = = 1,2Дж/м2 |Ri=1 млн. км = 1,2 • 10-6 Дж/м2 |Ri=1млд. км (3-7) Для сравнения [2], испарение лучом находящегося при 0оС железного листа толщиной d с удельным весом Ρж =7,88 кг/дм3, теплоёмкостью твёрдой фазы qт=0,45 кДж/кг*град, теплотой плавления qп=293 кДж/кг при температуре Тп =1530оС, теплоёмкостью жидкого расплава qж = 0,5 кДж/кг*град и теплотой испарения qи = 6300 кДж/кг при температуре Ти =3050оС требует плотности энергии Pисп.мин в луче Pисп.мин = Ρж d (qт • Тп + qп + qж • ( Ти-Тп) + qи) = =7880d (0,45*1530 +293 + 0,5*(3050-1530) + 6300) = = 7880d (688,5+293 + 760+ 6300) = 7880 d (8041,5) = d * 6,3*1010 Дж/м3 = СР * d (3-8) СР = 6,3*1010 Дж/м3 (3-9) На дальностях (3-7) это соответствует испаряемым толщинам d = Pмакс /СР = 19м|Ri=1км = 19мкм|Ri=1 тыс. км = 1,9мкм|Ri=3 тыс. км (3-10) При малой длительности импульса, исчисляемой нано и пикосекундами, испарение даже 1,9мкм в последнем случае (Ri =3 тыс. км) будет похоже на резкий механический удар по листу, наносящий механических разрушений больше, чем тепло. Максимальная глубина dпв проникновения излучения в хорошо поглощающее вещество с удельным весом Ρпв соизмерима с длиной волны λ, поэтому масса Мпв поглощающего луч и нагревающегося вещества уменьшается до Мпв = ΡпвV=Ρпв dпв Sпв= Ρпв λпв Sпв (3-11) и температура будет повышаться, атомы будут ионизироваться, и пар будет превращаться в плазму. |
||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
